Волновая теория фотона
Если взять несколько шестигранников разных размеров и разместить их на наклонной плоскости, то все они будут скатываться вниз с одной и той же постоянной скоростью , но с разной частотой (табл. 1).
Таблица 1. Кинематические параметры движения тел.
Форма тел
, м
t, с V, м/с
Цилиндрические
0,008
0,010
0,0!3
2,43
2,30
2,05
0,83
0,89
0,99
-
-
-
Шестигранные
0,0065
0,0080
0,0130
5,68
5,67
5,67
0,18
0,18
0,18
27,69
22,50
13,85
Обратим внимание на то, что при увеличении радиуса шестигранника частота его движения уменьшается так же, как и у фотона. Конечно, у фотона нет плоскости, по которой он мог бы перемещаться, как тела, представленные в табл. 1. Однако центр масс электромагнитной модели фотона описывает укороченную циклоиду, осью симметрии которой является прямолинейная ось ОХ, лежащая в плоскости его поляризации.
Начнем с вывода уравнений движения центра масс фотона. Поскольку центр масс фотона движется в плоскости поляризации и в рамках аксиомы Единства пространства – материи – времени, то для описания его движения по волновой траектории необходимо иметь два параметрических уравнения.
Так как центр масс фотона движется относительно наблюдателя и относительно геометрического центра , который движется прямолинейно со скоростью , то для полного описания такого движения необходимо иметь две системы отсчета: неподвижную и подвижную .
Амплитуда колебаний центра масс фотона будет равна радиусу его вращения относительно геометрического центра фотона:
.
Обратим внимание на небольшую величину амплитуды колебаний центра масс фотона в долях длины его волны или радиуса вращения.
Уравнения движения центра масс фотона относительно подвижной системы имеют вид параметрических уравнений окружности :
;
.
Если фотон движется относительно неподвижной системы отсчета ХОУ со скоростью , то уравнения такого движения становятся уравнениями циклоиды:
;
.
Обратим внимание на то, что в уравнениях и . Это значит, что они описывают движение центра масс фотона по волновой траектории в рамках аксиомы Единства пространства – материи – времени. Отметим, что уравнения Луи Де Бройля и Шредингера этим свойством не обладают. Учитывая соотношения, получим:
где .
Представим траектории точек . Обратим внимание на важные особенности. Радиус кольца равен и точка , лежащая на кольце, описывает обыкновенную циклоиду М.
Радиус окружности, описываемой точкой , - и эта точка описывает удлинённую циклоиду (рис. 1).
Рис. 1. Траектории движения точек , представленных на рис. 15:
М – обыкновенная циклоида; N – удлинённая циклоида; К – укороченная циклоида;
Радиус окружности, описываемой точкой (рис. 1), , и она описывает укороченную циклоиду .
Так как у модели фотона амплитуда , то его центр масс движется по укороченной циклоиде.
Результаты табл. 1 требуют, чтобы математическая модель, описывающая скорость центра масс шестигранника, а значит и фотона, не зависела бы от его радиуса вращения. Уравнения автоматически дают такой результат
Если считать, что движение фотона эквивалентно движению шестигранника, то и получаем закономерность изменения скорости центра масс фотона, в которую легко вводятся электрическая и магнитная постоянные
График скорости центра масс фотона показан на рис. ............