Содержание

Вступление

Стационарное движение жидкости между двумя бесконечными неподвижными пластинами

Стационарное движение жидкости между двумя бесконечными пластинами, двигающимися относительно друг друга.

Выводы 

Литература

                                                      Вступление.

Всем известно, что тепловое движение существенно сказывается на результатах большого числа физических явлений. Теоретическое описание во всех случаях можно провести с помощью метода временных корреляционных функций молекулярных переменных. Точный расчёт не возможен из-за трудности описания систем с большим числом частиц. Поэтому анализ опытных данных описывают чаще всего на модельных представлениях.

Было подтверждено наличие коллективных движений атомов жидкости. Коллективный характер дальнодействующих корреляций ярко проявляется в степенном убывании временной корреляционной функции их скорости. Этот результат стимулировал большой поток работ по исследованию долгоживущих корреляций в неупорядоченных системах и их проявлений в кинетических процессах.

В настоящее время накоплен большой экспериментальный материал, который убедительно показывает, что реологические свойства жидкостей в микро- и макрообъемах могут существенно различаться. Многочисленные эксперименты свидетельствуют о том, что сдвиговая вязкость некоторых жидкостей μ, вычисленная из экспериментальных данных по формулам классической гидродинамики Навье-Стокса, теряет смысл материальной постоянной вблизи твердой поверхности. Она становится эффективной величиной μе, зависящей от расстояния до стенки и стремится при его уменьшении к конечному пределу – граничной вязкости, которая является материальной характеристикой данной пары жидкость-поверхность и может в несколько раз отличаться от стенки (в объеме).

Многочисленные эксперименты говорят о том, что около твердой поверхности изменяется структура жидкости (плотность, упаковка и ориентация молекул) и вращательная подвижность молекул жидкости. Под действием сил межмолекулярного взаимодействия вблизи твердой поверхности образуется граничный слой ориентированных молекул жидкости, который отделен от твердой поверхности еще одним сверхтонким твердоподобным слоем жидкости, толщина которого ~  10 –3 микрона. Здесь жидкость теряет текучесть и приобретает свойства пластичности и упругости. Границы между слоями плавные, но характерные толщины определяются из опыта. Более подробно описано в работе [4].

Феноменологическое описание теплового движения жидкости, состоящей из несферических молекул, и изучение спектрального состава рассеянного света было выполнено М. Леонтовичем [7]. В теории предполагается, что состояние жидкости в любой ее точке можно описать набором обычных гидродинамических переменных (плотность, давление, температура и скорость) и тензором анизотропии, который характеризуется отклонением осей анизотропных молекул элемента объёма жидкости от изотропного распределения.

Молекулы, которые совершают в жидкости вращательное движение, характеризуются тензором моментов инерции. Поэтому вводят локальный тензор инерции элемента объёма. В равновесном состоянии тензор инерции имеет некоторое значение, которое может зависеть от давления и температуры. ............